Campos eléctricos y magnéticos

Electricidad y magnetismo. Campo eléctrico y magnético. Superficies equipotenciales. Condensador cilíndrico. Relación entre potencial y radio

  • Enviado por: Gloria Román
  • Idioma: castellano
  • País: España España
  • 10 páginas
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Determinación de campos eléctricos y magnéticos

  • Medida de superficies equipotenciales y determinación de campo eléctrico

  • Introducción teórica

    Entre las armaduras de un condensador ideal de láminas planoparalelas indefinidas, se cumple que:

    Campos eléctricos y magnéticos

    Dicho campo es uniforme y perpendicular a los conductores, donde d es la distancia entre armaduras y Campos eléctricos y magnéticos
    la diferencia de potencial entre las mismas. Con placas finitas es aproximadamente cierto en puntos alejados de los bordes.

    Si nos encontramos con geometría cilíndrica, el potencial varía radialmente en forma logarítmica:

    Campos eléctricos y magnéticos

    donde C y K son constantes que dependen de la referencia de potencial escogida y de la carga de los conductores, y r es la distancia al eje del sistema.

    Modo operativo

    Disponemos de una hoja de papel carbón sobre la que hay dibujados con pintura conductora (plata) dos líneas formando el condensador plano y tres círculos concéntricos formando el sistema de simetría cilíndrica, de un polímetro y de una fuente de alimentación (con 12, 0 y -12V).

    Para realizar la parte del condensador paralelo conectamos una placa a 0V y la otra a 12V y anotamos las superficies equipotenciales poniendo el terminal negro del polímetro en 0V y buscando con el terminal rojo los puntos de igual potencial.

    2.0V ±0.1

    4.0V±0.1

    6.0V±0.1

    8.0V±0.1

    10.0V±0.1

    x (m) ±10-3

    y(m) ±10-3

    x(m) ±10-3

    y(m) ±10-3

    x(m) ±10-3

    y(m) ±10-3

    x(m)±10-3

    y(m) ±10-3

    x(m) ±10-3

    y (m) ±10-3

    0.002

    -1.00

    0.017

    -1.000

    0.031

    -1.000

    0.045

    -1.000

    0.058

    -1.000

    0.010

    0.025

    0.020

    0.025

    0.031

    0.025

    0.042

    0.025

    0.051

    0.025

    0.010

    0.050

    0.020

    0.050

    0.031

    0.050

    0.042

    0.050

    0.051

    0.050

    0.010

    0.075

    0.020

    0.075

    0.030

    0.075

    0.041

    0.075

    0.051

    0.075

    0.010

    0.100

    0.020

    0.100

    0.030

    0.100

    0.041

    0.100

    0.051

    0.100

    0.010

    0.125

    0.020

    0.125

    0.030

    0.125

    0.040

    0.125

    0.050

    0.125

    0.010

    0.150

    0.020

    0.150

    0.030

    0.150

    0.040

    0.150

    0.050

    0.150

    0.010

    0.175

    0.020

    0.175

    0.029

    0.175

    0.039

    0.175

    0.050

    0.175

    0.010

    0.200

    0.020

    0.200

    0.030

    0.200

    0.040

    0.200

    0.050

    0.200

    0.010

    0.225

    0.019

    0.225

    0.029

    0.225

    0.040

    0.225

    0.052

    0.225

    0.050

    0.235

    0.018

    0.235

    0.030

    0.235

    0.042

    0.235

    0.058

    0.235

    TABLA 1: potencial según las coordenadas.

    El campo eléctrico en la zona central del sistema es uniforme, ya que lo implica la ecuación de la introducción teórica, pero cuanto más nos acercamos a los bordes se deja de cumplir debido a la curvatura que adquiere el campo. En el exterior, a los lados de los conductores, el campo es prácticamente nulo.

    A continuación conectamos los tres conductores de simetría cilíndrica a -12V (central), 0V (intermedio) y 12V (exterior), y buscamos las superficies equipotenciales.

    Potencial (V)±0.1

    Radio (m)±10-3

    -10.0

    0.012

    -8.0

    0.016

    -6.0

    0.020

    -4.0

    0.025

    -2.0

    0.032

    2.0

    0.056

    4.0

    0.062

    6.0

    0.067

    8.0

    0.074

    10.0

    0.082

    TABLA 2: potenciales en función del radio.

    Campos eléctricos y magnéticos
    Vamos a demostrar que se cumple la ecuación de la introducción teórica, V(r)=C+K·ln(r) mediante un ajuste a una recta en la que la constante K actuará de pendiente, y C de punto de corte con el eje de ordenadas. Primeramente vamos a hallar K para la superficie entre el conductor central y el intermedio. Para ello hemos elaborado una tabla de operaciones:

    Campos eléctricos y magnéticos

    (Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    -19.58

    383.3764

    -30

    122.3

    77.2574

    587.4

    TABLA 3: operaciones.

    Para hallar la pendiente y el punto de corte con el eje de ordenadas nos valemos de las siguientes fórmulas:

    Campos eléctricos y magnéticos
    con Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    de donde obtenemos el valor de la pendiente como 8.28 V·m-1 y el del punto de corte con el eje de ordenadas como 26.42 V. Pero estos datos llevan error que lo obtenemos mediante:

    Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    donde Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    Por lo que nos queda la constante K definida de la siguiente manera:

    K=8.28±0.22 V·m-1

    Campos eléctricos y magnéticos

    A continuación vamos a hallar la K para la superficie que hay entre el conductor intermedio y el exterior.

    Campos eléctricos y magnéticos

    (Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    -13.46

    181.1716

    30

    -78.88

    36.32

    -403.8

    TABLA 4: operaciones.

    Para hallar la pendiente y el punto de corte con el eje de ordenadas nos valemos de las siguientes fórmulas:

    Campos eléctricos y magnéticos
    con Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    de donde obtenemos el valor de pendiente como 21.25 V·m-1 y el del punto de corte como 63.19 V. Los errores los hallamos mediante:

    Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    donde Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    Por lo que nos queda la constante K:

    K=21.25±0.46 V·m-1

    Vamos a representar gráficamente el campo eléctrico en cada región en función de r. Para ello nos valemos de que Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    A continuación vamos a actuar de igual manera conectando las superficies conductoras a 0/-12/+12 V. Hemos obtenido los siguientes datos:

    Potencial (V) ±0.1

    Radio (m) ±0.001

    -10.0

    0.032

    -8.0

    0.025

    -6.0

    0.020

    -4.0

    0.016

    -2.0

    0.012

    -10.0

    0.053

    -8.0

    0.056

    -6.0

    0.059

    -4.0

    0.061

    -2.0

    0.064

    0.0

    0.068

    2.0

    0.070

    4.0

    0.074

    6.0

    0.077

    8.0

    0.081

    10.0

    0.086

    TABLA 5: datos obtenidos.

    De nuevo vamos a demostrar que se cumple la ecuación de la introducción teórica, V(r)=C+K·ln(r) mediante un ajuste a una recta en la que la constante K actuará de pendiente, y C de punto de corte con el eje de ordenadas. Primeramente vamos a hallar K para la superficie entre el conductor central y el intermedio. Para ello hemos elaborado una tabla de operaciones:

    Campos eléctricos y magnéticos

    (Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    -19.58

    383.3764

    -30

    112.66

    77.2574

    587.4

    TABLA 6: operaciones.

    Para hallar la pendiente y el punto de corte con el eje de ordenadas nos valemos de las siguientes fórmulas:

    Campos eléctricos y magnéticos
    con Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    de donde obtenemos el valor de la pendiente como -8.28 V·m-1 y el del punto de corte con el eje de ordenadas como -38.42 V. Pero estos datos llevan error que lo obtenemos mediante:

    Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    donde Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    Por lo que nos queda la constante K definida de la siguiente manera:

    K=8.28±0.22 V·m-1

    Campos eléctricos y magnéticos

    Ahora vamos a hacer lo mismo con la superficie que se encuentra entre el conductor intermedio y el exterior. Para ello hemos elaborado la siguiente tabla de operaciones:

    Campos eléctricos y magnéticos

    (Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    -29.62

    877.3444

    0

    10.32

    86.5546

    0

    TABLA 7: operaciones.

    Para hallar la pendiente y el punto de corte con el eje de ordenadas nos valemos de las siguientes fórmulas:

    Campos eléctricos y magnéticos
    con Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    de donde obtenemos el valor de la pendiente como 42.57 V·m-1 y el del punto de corte con el eje de ordenadas como 114.63 V. Pero estos datos llevan error que lo obtenemos mediante:

    Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    donde Campos eléctricos y magnéticos
    y Campos eléctricos y magnéticos

    Por lo que nos queda la constante K definida de la siguiente manera:

    K=42.57±0.10 V·m-1

    Campos eléctricos y magnéticos

    Vamos a representar gráficamente el campo eléctrico en cada región en función de r. Para ello nos valemos de que Campos eléctricos y magnéticos

    Campos eléctricos y magnéticos

    Discusión:

    Respecto a la parte del condensador paralelo habría que destacar que las superficies equipotenciales obtenidas son bastante buenas, aunque haya desviación en algún punto. Para determinar los potenciales hemos tomado como 0 la cara interna del conductor de la izquierda por su base.

    Para la parte de los conductores cilíndricos nos ha llamado la atención que las pendientes de la superficie que se encuentra entre los conductores central e intermedio de -12/0/+12 y la que se encuentra entre los conductores central e intermedio de 0/-12/+12 son de signo contrario. Esto se debe a que la diferencia de potencial es igual pero de signo contrario, y los radios son iguales. Como esta pendiente sólo depende de estos dos factores es lógico que sean iguales de módulo y dirección, pero de sentido contrario.

    Los campos obtenidos tienen carácter hiperbólico, esto se debe a que dicho campo depende de la derivada del potencial, y éste tiene carácter logarítmico (neperiano), por lo que el campo lo tiene hiperbólico.

    Las constantes obtenidas en los ajustes de las rectas (K y C) son bastante precisas ya que los errores son muy pequeños. Además creemos que son muy exactas ya que se nos cumple la ecuación de la introducción teórica sin ningún tipo de problemas.

    Para los dibujos, en el caso del conductor planoparalelo no hemos utilizado ningún tipo de escala ya que cabía en el papel milimetrado; en el caso de los conductores cilíndricos hemos utilizado una escala 1:2 (cm) debido a que de otra manera no entraba en el papel milimetrado.

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