PRÁCTICA Nº1: “CÓDIGO DE COLORES DE LOS RESISTORES”

INTRODUCCIÓN:

El parámetro equivalente que caracteriza al resistor es su resistencia R.

En todo instante la tensión en sus bornes y la intensidad que circula por él, están relacionadas por la Ley de Ohm.

Vab(t) = R ð I

Cuando se le aplica la tensión continua (Vab) la corriente también lo es, satisfaciéndose:

Vab = R ð I

Los resistores aparecen en los circuitos asociados de diferentes formas. El conjunto d eresistencias de una asociación puede sustituírse entre dos puntos A y B de la misma, por otra equivalente, tal que, al cerrar estos terminales por un generador, la corriente que circula por él cuando está conectado la red de resistencias sea la misma que circula, al sustituír ésta, por su resistencia equivalente.

En estas figuras (1) y (2), la resistencia equivalente deberá ser tal, que la corriente en los dos circuitos sea idéntica, para un mismo valor de E. Para determinarla se aplica a los terminales de la red resistiva, entre los que se quiere hallar la Req un generador de f.e.m. E, obteniendo la corriente que circula por él.

La Req se calcula de acuerdo con la siguiente expresión: Req = E / I

Los resistores se clasifican de acuerdo con su valor resistivo en ohmios, tolerancia de la resistencia y potencia nominal en watios. En el diagrama que se expone a continuación, se ofrece la figura de un resistor, en el cual hay cuatro bandas coloreadas alrededor del cuerpo para indicar el valor de la resistencia y la tolerancia.

Las dos primeras bandas representan las cifras significativas primera y segunda, respectivamente. La tercera banda representa el factor de multiplicación. La cuarta banda representa la tolerancia.

Las potencias nominales están identificadas por las dimensiones del cuerpo cilíndrico. Con respecto a la longitud del cuerpo son:

Potencia nominal (W)	Longitud (pulgadas-mm)
1/4	1/4" = 6'350 mm
1/2	3/8" = 9'525 mm
1	9/16" = 14'28 mm
2	11/16" = 17'466 mm

En la tabla que se expone a continuación, viene indicado el código de colores para resistencias:

Color	Dígito	Multiplicador	Tolerancia
NEGRO	0	1	-
MARRÓN	1	10	-
ROJO	2	102	-
NARANJA	3	103	-
AMARILLO	4	104	-
VERDE	5	105	-
AZUL	6	106	-
VIOLETA	7	107	-
GRIS	8	10-2	-
BLANCO	9	10-1	-
ORO	-	10-1	±5%
PLATA	-	10-2	±10%
NINGUNO	-	-	±20%

-DESARROLLO DE LA PRÁCTICA.

De lo que se trata es de determinar, mediante el código de colores anteriormente expuesto, el valor resistivo y la tolerancia de, al menos, diez resistores, y, a continuación, comparar los valores calculados con los valores medidos con el polímetro.

Conviene destacar en esta práctica, que las resistencias que soportan una mayor tensión son aquellas que tienen un mayor número de ohmios, ya que por ellas pasa una intensidad muy pequeña:

I = V / R

Cuando R aumenta, el cociente disminuye, luego I es más pequeña. Si queremos que I no disminuya y siga conservando el anterior valor, debemos aumentar el voltaje, V.

RESISTENCIAS SELECCIONADAS
Nº ORDEN	POTENCIA (W)	1ª BANDA	2ª BANDA	3ª BANDA	4ª BANDA
1	2	marrón	gris	verde	oro
2	2	marrón	negro	rojo	oro
3	1	amarillo	violeta	rojo	oro
4	2	marrón	negro	marrón	oro
5	1/2	rojo	violeta	marrón	oro
6	1/2	rojo	rojo	marrón	oro
7	1	marrón	rojo	naranja	oro
8	1/2	marrón	rojo	marrón	oro
9	1/4	amarillo	violeta	rojo	oro
10	1/4	rojo	rojo	rojo	oro

VALORES CALCULADOS-MEDIDOS DE LAS RESISTENCIAS
Nº ORDEN	VALOR (Kð)	INTERVALO DE TOLERANCIA	VALOR MEDIDO (Kð)	¿CORRECTO?	Vmáx(V)	Imáx(A)
1	1800	±5%	1780	si	1897'36	0'1ð10-5
2	1	±5%	1	si	44'72	0'045
3	4'7	±5%	4'65	si	68'56	0'0146
4	0'1	±5%	0'1	si	14'142	0'141
5	0'27	±5%	0'27	si	11'62	0'043
6	0'22	±5%	0'22	si	10'49	0'0477
7	10	±5%	9'98	si	100	0'01
8	0'12	±5%	0'12	si	7'746	0'0645
9	4'7	±5%	4'64	si	34'278	0'0073
10	2'2	±5%	2'18	si	23'45	0'0107

PRÁCTICA Nº 2: “TEOREMA DE THEVENIN”

INTRODUCCIÓN.

Una red formada por generadores (dependientes e independientes) e impedancias, se puede sustituír entre dos puntos A y B de la misma, por un generador de tensión E0 con una impedancia en serie Z0. El valor de E0 se obtiene calculando la tensión existente entre los terminales A y B en circuito abierto (E0 = VAB,c.a.) y Z0 es la impedancia equivalente entre dichos terminales. En la figura expuesta a continuación se expresa gráficamente este teorema:

DESARROLLO DE LA PRÁCTICA.

Primeramente montaremos un circuito con tres resistencias, con los valores que se exponen a continuación:

R1 = 220ð

R2 = 1kð

R3 = RL = 4'7ð

y con las fuentes de tensión:

V1 = 5'8V

V2 = 9'6V

1.- Medimos la tensión en RL ; VRL = 6'12V.

2.- Hacemos los cálculos para montar un circuito más sencillo según el teorema de thévenin, tal y como se ha explicado en la introducción.

2.1. Para calcular Vth se saca RL y se mide la tensión que hay en bornes sin RL. La Vth resultante es: Vth = 6'54V.

2.2. Para calcular Rth, bajamos las tensiones a 0 voltios en ambas fuentes y se mide la resistencia del circuito en RL con ésta desmontada: Rth = 195ð.

3.- Montaremos un nuevo circuito según los datos obtenidos:

4.- Mediremos, por último, la tensión en bornes de RL:

VRL = 6'09V, que, como se puede comprobar, coincide con la anterior (VRL = 6'12V)

PRÁCTICA Nº 3: “LEY DE OHM”.

INTRODUCCIÓN:

La intensidad I y, por tanto, la densidad de corriente I son mayores cuanto mñas elevada es la velocidad de desplazamiento Vd y ésta a su vez aumenta al hacerlo la intensidad del campo eléctrico E.

La ley de Ohm establece que para muchos materiales (entre ellos casi todos los metales) la densidad de corriente J es en cada punto proporcional a la intensidad del campo eléctrico E; esto es:

J = σðE

La constante de proporcionalidad σ recibe el nombre de conductividad y es una característica propia de cada material, que varía únicamente con la temperatura de éste. Cuanto mayor conductor sea el material, mayor será su conductividad, correspondiendo los valores pequeños de ésta a los materiales aislantes.

La inversa de la conductividad se llama resistividad:

ρ = 1/σ

Introduciendo este valor en la expresión anterior, la ley de Ohm se expresa como:

J = (1/σ)ðE

La ley de Ohm también se puede enunciar diciendo que el valor o intensidad de la corriente en un resistor lineal es directamene proporcional a la tensión aplicada e inversamente proporcional a la resistencia. Esto puede expresarse mediante la fórmula:

I = U/R

donde I es la corriente en amperios, U es la tensión en voltios, y R es el valor de la resistencia en ohmios.

Al representar gráficamente los valores medidos de intensidad para distintos valores de tensión, la característica tensión-corriente que se obtiene para una resistencia lineal, es una línea recta que pasa por el origen, y cuya pendiente es 1/R.

DESARROLLO DE LA PRÁCTICA.

1.- Seleccionar una resistencia cualquiera R1.

2.- Calcular los valores máximos de tensión y de corriente que, según su potencia nominal, puede soportar sin deteriorarse.

3.- Aplicarle con la fuente de alimentación valores variables de tensión (elegir intervalos regulares de variación).

4.- Medir los valores de tensión y corriente en cada intervalo.

5.- Pasar los valores anteriores a una tabla.

6.- Representar la característica tensión-corriente de la resistencia R1.

7.- Repetir los pasos anteriores para otras dos resistencias, R2 y R3.

R1

P = 2W ; R = 100ð

Vmáx = _PðR = 14'1V ; Imáx = _P/R = _2/100 = 0'14 A.

R2

P = 1W ; R = 4'7ð103 ð

Vmáx = _PðR = 60'68V ; Imáx = _P/R = 14'58 mA

R3

P = 1W ; R = 1 kð

Vmáx = 31'6V ; Imáx = 31'6 mA

R1		R2		R3
V(v)	I(mA)	V	I	V	I
2	0'19	3	2'6	4	0'75
4	0'4	6'3	6	8	1'7
6	0'6	8	8	12	2'5
8	0'8	10	10	16	3
10	0'10	-	-	20	4
12	0'12	-	-	24	5

PRÁCTICA Nº 4: “TEOREMA DE SUPERPOSICIÓN”.

INTRODUCCIÓN.

Este teorema establece que en una red formada por generadores (dependientes e independientes) e impedancias, el efecto que se produce (corriente en una rama o tensión entre dos nudos) cuando los generadores actúan simultáneamente, es igual a la suma de los efectos que se producirían conlos generadores independientes actuando de uno en uno.

Ha de tenerse en cuenta al aplicar el teorema que, para que un generador ideal no actúe, se sustituirá:

-por un cortocircuito, si es de tensión.

-por un circuito abierto, si es de intensidad.

Para demostrar el teorema, supongamos una red de m mallas, excitada por generadores sinusoidales de la misma frecuencia, en la que todos se han transformado en generadores de tensión. Si planteamos las m ecuaciones independientes de malla, tendremos:

E1 = Ea + Eb + ..................... = Z11I1 + Z12I2 + .............. + Z1kIk + ............... + Z1mIm

E2 = Eb + Ec + ..................... = Z21I1 + Z22I2 + .............. + Z2kIk + ............... + Z2mIm

................................................................................................................................

................................................................................................................................

Ej = ..................................... = Zj1I1 + Zj2I2 + ............... + ZjkIk + ................ + ZjmIm

................................................................................................................................

Em = ................................... = Zm1I1 + Zm2I2 + .............. + ZmkIk + ............... + ZmmIm

en las que se hace constar que algún generador, por ejemplo Eb, puede pertenecer a más de una malla.

El sistema de ecuaciones anterior da lugara la ecuación matricial:

E1 Z11Z12.............Z1k..................Z1m I1

E2 Z21Z22.............Z2k..................Z2m I2

E3 .................................................. .

. .................................................. .

. = .................................................. .

Ej Zj1Zj2...............Zjk..................Zjm Ik

. .................................................. .

. .................................................. .

Em Zm1Zm2.............Zmk.................Zmm Im

en la que E1,E2,.......Em son la suma de las f.e.m.s de los generadores independientes que contiene cada una de las mallas. Los generadores dependientes lo serán de las corrientes de las mallas, por lo que en el sistema de ecuaciones se podrán pasar al segundo miembro modificando los coeficientes de las intensidades, con lo que la matriz de las impedancias dejará de ser simétrico respecto a la diagonal principal, propiedad que se cumple cuando la red no contiene generadores dependientes.

Esto es, en redes con sólo generadores independientes.

Zij = Zji ð i ð j

Si se eligen las mallas convenientemente, una corriente de rama se puede hacer coincidir con una corriente de malla, basta para ello que la rama en cuestión se haga pertenecer únicamente a una malla, convirtiéndola en rama de enlace. Sea Ik la corriente que queremos determinar. Despejando de la ecuación matricial, tenemos:

Z11Z12.............E1 .................Z1m

Z21Z22.............E2 ..................Z2m

..................................................

..................................................

..................................................

Zj1Zj2...............Ej ..................Zjm

..................................................

..................................................

Zm1Zm2.............Em .................Zmm

= Ik

Z11Z12.............Z1k..................Z1m

Z21Z22.............Z2k..................Z2m

..................................................

..................................................

..................................................

Zj1Zj2...............Zjk..................Zjm

..................................................

..................................................

Zm1Zm2.............Zmk.................Zmm

Desarrollando el determinante del numerador por la columna k y llamando ð al determinante del denominador y δin al adjunto del elemento situado en la fila (i) columna (n), tendremos:

Ik = E1(δ1k/ð) + E2(δ2k/ð) + ............... + Ej(δjk/ð) + ................ + Em(δmk/ð) =

= (Ea + Eb + ..........)(δ1k/ð) + (Eb + Ec + ............)(δ2k/ð) + ...........

Si hacemos cero (sustituyéndolos por cortocircuitos) todos los generadores excepto Ec, la matriz de impedancias no se modificará y en la expresión anterior tendremos:

I'k = Ea(δ1k/ð)

Si ahora hacemos cero todos los generadores excepto Eb, la corriente tomará el valor:

I”k = Eb(δ1k/ð) + Eb(δ2k/ð)

Procediendo de idéntica manera con todos los generadores y sumando las respuestas obtenidas con cada uno de ellos, resulta para la corriente total:

Ik = I'k + I”k + ...........

Se observa, por lo tanto, que la corriente de la malla k es igual a la suma de las corrientes en dicha malla debidas a cada uno de los generadores actuando independientemente.

Si el análisis lo hubiéramos realizado pasando los generadores a intensidad, planteando las ecuaciones de nudo y realizando los mismos razonamientos que en el caso anterior, obtendríamos:

Vk = V'k + V”k + ...............

Es decir, el potencial en un nudo k (respecto al tomado como referencia) es igual a la suma de los potenciales producidos en ese nudo por cada uno de los generadores actuando independientemente.

DESARROLLO DE LA PRÁCTICA.

Comprobaremos el teorema de superposición de la forma siguiente, aprovechando el circuito de la práctica anterior:

Siendo R1 = 120ð ; R2 = 100ð ; RL = 270ð

V1 = 3'5V

U2 = 2'6V

a) Medir el valor de la tensión en bornes de la resistencia de carga con las dos fuentes de tensión conectadas:

URL = 2'55V

b) Medir el valor de la tensión en bornes de la resistencia de carga debido a la fuente de tensión U1 ( debemos sustituír U2 por un cortocircuito):

U'RL = 1'21V

c) Medir el valor de la tensión en bornes de la resistencia de carga debido a la fuente de tensión U2 (debemos sustituír U1 por un cortocircuito):

U”RL = 1'32V

d) Comprobamos que URL = U'RL + U”RL

URL = 2'55V

U'RL + U”RL = 2'53V

Con esto queda demostrado el Teorema de Superposición.