Presión de fluídos

Experimentación. Fluídos. Flujo laminar y turbulento. Teorema de Bernoulli. Densidad. Derivadas e integrales. Número de Mach

  • Enviado por: Cecilia Santucho
  • Idioma: castellano
  • País: Uruguay Uruguay
  • 17 páginas
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Hipótesis 2

Objetivo general: 2

Objetivos específicos: 2

Fundamentación: 2

Método: 2

Técnicas: 2

Cronograma 3

Recursos Humanos 3

Recursos Materiales 4

Investigación: 4

  • Flujos. 5

  • Concepto de Fluidos 5

  • Tipos de fluidos 5

  • Clasificación de fluidos 5

  • Caudal. Ecuación de continuidad. 6

  • Teorema de Bernoulli: 7

  • Integrales 8

  • Definición de Partición. 9

  • Definición de Integrales: 10

  • Número de mach: 11

  • Transformaciones adiabáticas: 11

  • Teorema de Bernoulli.2 12

  • Ecuación de Bernoulli para fluido compresible: 13

  • Conclusión: 15

  • Bibliografía: 17

  • Anexo1 18

  • Hipótesis:

    • La sustentación de un avión se ve afectada por diversos factores.

    Objetivo general:

    • Investigar si los factores se relacionan con una fórmula matemática.

    Objetivos específicos:

    • Demostrar matemáticamente el Teorema de Bernoulli.

    • Investigar si el Teorema de Bernoulli se aplica a la sustentación

    Fundamentación:

    Enfocaremos el Proyecto de Investigación hacia el énfasis Profundización Matemática. A consecuencia tuvimos que acotar la hipótesis para que se relacionara con dicha materia.

    Orientaremos nuestro estudio hacia:

    • Fluidos:

      • Características generales

      • Clasificación

        • Caudal - Ecuación de continuidad-

        • Teorema de Bernoulli.

        • Integrales

    Luego de dicho estudio demostraremos matemáticamente el Teorema de Bernoulli.

    Método:

    Utilizaremos el método cualitativo basándonos en la documentación y la deducción racional.

    Técnicas:

    Emplearemos la documentación para aplicar la información obtenida en libros de física y matemática y aerodinámica.

    Además con la deducción racional emplearemos el conocimiento de integrales para la demostración del teorema.

    Cronograma 2005:

    Fase

    Fecha

    Actividad

    1

    10/5- 18/5

    Reformulación de la hipótesis y objetivos.

    1

    19/5- 5/6

    Búsqueda de material sobre fluidos y Teorema de Bernoulli.

    2

    6/6- 13/6

    Contactos con la FAU, EMA, Facultad de Ingeniería y página web del Discovery Channel

    3

    14/6-14/7

    Análisis del material sobre fluidos

    4

    15/7- 30/7

    Análisis del Teorema de Bernoulli a través del material obtenido

    5

    31/7- 8/8

    Relación entre fase 3 y 4

    6

    9/8-17/8

    Estudio y desglose de las variables del Teorema de Bernoulli

    7

    18/8-25/8

    Estudio de las variables del Teorema de Bernoulli mediante método analítico.

    8

    26/8-5/9

    Demostración del Teorema de Bernoulli

    9

    6/9-16/9

    Estudio comparativo de los resultados obtenidos en la fase 7 con el material teórico de las fases 3 y 4.

    10

    17/9-30/9

    Evaluación.

    11

    30/9

    Visita de Daniela Elvira a la Facultad de Ingeniería.

    Recursos Humanos:

    Además contaremos con la ayuda técnica y teórica de los profesores del trayecto específico y el énfasis

    Recursos Materiales:

    Material

    Cantidad

    Precio Unitario ($)

    Precio Total($)

    Libros

    7

    ------------------------

    ---------------------

    Impresiones

    30

    2.0

    60

    Fotocopias

    20

    1.5

    30

    Disquete

    3

    13

    39

    Horas de Internet

    7

    18

    126

    Cuadernola

    2

    17

    34

    Lapiceras

    3

    10

    30

    Total:

    319

    Investigación:

    Fluidos: Se aplica al cuerpo o sustancia cuyas moléculas poseen poca cohesión, es decir, están muy separadas entre sí, moviéndose libremente (gas) o deslizándose (líquido), por lo que toma la forma del lugar físico al que está contenido.

    Flujo laminar:

    Las pequeñas porciones de fluido se mueven ordenadamente, manteniendo una estructura de capas regulares que no se mezclan entre sí.

    Flujo Turbulento:

    Porciones de fluidos que se mueven desordenadamente y no mantienen una estructura de capas regulares; mezclándose entre sí.

    Podemos distinguir claramente estos dos tipos de flujos al observar un cigarrillo encendido sobre un cenicero. Vemos que al principio el humo asciende suavemente en una fina columna sin entremezclarse; pero luego, en un punto más alto la columna se rompe y el humo se difunde en aire circundante de manera irregular y retorcida. La parte lisa de este flujo se llama laminar y la parte arremolinada, turbulento.

    Características generales del flujo de los fluidos.

    El flujo de los fluidos puede ser:

    Estacionario o no estacionario.

    El flujo es estacionario si cada pequeña región de fluido que pasa por un determinado punto lo hace con la misma velocidad que todas las partículas que pasaron antes por ese mismo punto; siendo lo contrario para un flujo no estacionario.

    Rotacional o irrotacional.

    El flujo de un fluido es irrotacional si el elemento de fluido en un punto dado no tiene una velocidad angular neta, alrededor de dicho punto; siendo rotacional cuando si existe una velocidad angular neta.

    Compresible o incompresible.

    Un fluido es compresible cuando al variar la presión su volumen también varía notablemente mientras que es incompresible cuando sucede lo contrario.

    Viscoso o no viscoso.

    La viscosidad es una propiedad que al deslizar una capa de fluido sobre otra, aparece un tipo de fricción que afecta el movimiento del líquido y que implica una pérdida de energía y varia según la temperatura. (Ejemplo: Glicerina, alquitrán o miel).Siendo lo contrario para un fluido no viscoso.

    Con el fin de simplificar el estudio del teorema de Bernoulli trabajaremos con un fluido ideal que cumple con las siguientes características

    • Estacionario

    • Irrotacional

    • Incompresible

    • No viscoso.

    Caudal. Ecuación de continuidad.

    Caudal (Q): es la magnitud asociada al volumen del líquido que en un intervalo de tiempo pasa por la sección de un tubo (por ejemplo).

    Q = V/ t

    La ecuación de continuidad expresa que la velocidad de un fluido incompresible que circula por un tubo es inversamente proporcional a la sección del tubo y establece que cuando el fluido es ideal, el caudal se mantiene constante.

    Si la velocidad del fluido en el tubo es v, en un lapso t, las partículas a la entrada habrán avanzado una longitud l =v.t, y lo mismo habrán recorrido las partículas a la salida. Si S es la sección del tubo, entonces, el volumen V de líquido renovado en ese tiempo es:

    Si la sección se reduce para que salga el mismo volumen de líquido que entra, la velocidad del fluido en la sección angosta debe ser mayor que en la sección ancha, entonces:

    Pero el producto S. v va a valer lo mismo sea cualesquiera los puntos que me tome dentro del fluido

    Resumiendo:

    La ecuación de continuidad y el caudal lo utilizaremos para la demostración del teorema de Bernoulli.

    Teorema de Bernoulli:

    El teorema de Bernoulli relaciona presión, altura y velocidad de un fluido ideal, y demuestra que no se pueden modificar independientemente una de la otra, sino que están determinados por la energía mecánica del sistema.

    Supongamos que un fluido ideal circula por una cañería. Concentremos nuestra atención en una pequeña porción de fluido V, al cabo de cierta t, el fluido ocupará una nueva posición dentro de la cañería.

    Sobre el extremo inferior, el fluido ejerce una fuerza, que puede expresarse:

    Y está aplicada en el sentido del flujo. Análogamente, en el extremo superior, el fluido ejerce una fuerza sobre la posición V que puede expresarse:

    Y está aplicada en sentido contrario del flujo.

    Es decir el trabajo de las fuerzas no conservativas que están actuando sobre la porción del fluido puede expresarse como:

    Como es un fluido ideal, el volumen que pasa por el punto 1 en un t es igual que el que pasa por el punto 2 en el mismo t (conservación del caudal).

    Por lo tanto:

    Pero el trabajo de las fuerzas no conservativas que actúan sobre la porción del fluido es igual a la Emecánica.

    Entonces:

    Considerando que la densidad ()del fluido es:

    podemos adaptar la expresión para demostrar que:

    como los puntos 1 y 2 pueden ser cualesquiera Bernoulli demostró que las variables siempre varían manteniendo una cierta cantidad constante:

    Integrales:

    La integral viene a formalizar un concepto sencillo, intuitivo: el área.

    El área de una región se define a veces como el número de cuadrados de lado igual a la unidad que caben en la región, pero esta definición es totalmente inadecuada por ejemplo para el círculo de radio 1 que tiene como área el número irracional .

    El número que asignaremos eventualmente como área de R(f,a,b)recibirá el nombre de integral de f sobre

    La idea que ampara la definición que vamos a dar se indica en la figura .

    el intervalo ha sido dividido en 4 intervalos:

    donde:

    sobre el primer intervalo la función f tiene el valor mínimo n1 y el valor máximo M1 análogamente, sea n1 el valor mínimo y M1 el valor máximo de f sobre el intervalo , la suma

    representa el área total de los rectángulos que quedan dentro de la región R(f,a,b) mientras que la suma:

    representa el área total de los rectángulos que contienen la región R(f,a,b)

    Definición de Partición.

    sea a< b. recibe el nombre de partición del intervalo [a, b] toda colección finita de puntos de [a, b], de los cuales uno es a y otro es b.

    Definición:

    Supongamos que F es acotada sobre [a, b], y es una partición de [a, b]. Sea

    la suma de f para P, designada por L (f,P) se define asignando:

    la suma superior de F para P, designada por U (f, P), se define estipulando:

    la región R(f,a,b) es demasiado irrazonable para merecer que le se le asigne un área. Entonces nos disponemos:

    Definición de Integrales:

    Una función f acotada sobre [a, b] es integrable sobre [a, b] si sup. {L (f, p):[ P es una partición de :P es una partición de .

    Este número común recibe el nombre de integral de f sobre [a, b] y se denota

    recibe el nombre de signo integral.

    Los números a y b reciben el nombre de límites de integración inferior y superior.

    La integral recibe el nombre de área de R (f, a, b) cuando

    Primitiva de una función g'(x)=f(x)

    Sea: una función

    Decimos que F es primitiva o antiderivada de f si y solo sí

    Observación:

    • si F es primitiva de f, entonces G:G(x)= F(x)+K

    • también es una primitiva de f.

    Teorema fundamental de cálculo:

    Sea:

    F integrable en [a, b]

    Sea

    Entonces: F'(x)= f(x)

    Regla de Barrow:

    Número de mach:

    En los aviones que vuelan a grandes velocidades, los fenómenos de compresibilidad tienen gran importancia, es interesante expresar la velocidad en función del número de Mach ya que éste sirve para evaluar si los fenómenos debidos al cambio de densidad del aire, compresibilidad, tienen o no mucha importancia, es decir, si son despreciables.

    Se define el número de Mach por la siguiente ecuación:

    donde V es la velocidad de la corriente libre de aire y s la velocidad del sonido.

    Teorema de Bernoulli:

    El teorema de Bernoulli establece que la suma de la presión estática debido al peso, y la presión dinámica debida a la velocidad, deben ser siempre constante.

    Toda partícula de aire está dotada de PRESIÓN y VELOCIDAD. Si una partícula aumenta su velocidad, la presión disminuye y viceversa, pero la suma siempre debe ser constante.

    Transformaciones adiabáticas:

    Si una masa gaseosa sufre una transformación de forma que la cantidad de energía interna permanece invariable, la transformación de éste tipo se verifica:

    , ó entre los estados 1 y 2 que

    En donde  es una constante que depende únicamente del gas, y se denomina coeficiente adiabático, representando el coeficiente entre calor específico del gas a presión constante, y el calor específico del gas a volumen constante.

    Para el aire, el valor de  es aproximadamente1, 4.

    La ecuación anterior refiriéndola a densidades, en vez de volúmenes, la podemos escribir:

    o bien

    Teorema de Bernoulli.

    Consideremos un fluido en movimiento; cada partícula tendrá una trayectoria determinada, si tomamos un tubo formado por esas trayectorias o líneas de corriente, y vemos que ocurre dentro, podremos deducir el teorema de Bernoulli.

    Aislemos la longitud, que puede ser tan pequeña como queramos y sean S y S' las superficies del tubo en los extremos, y v y v +v, las velocidades correspondientes en esas secciones.

    Vamos a estudiar las fuerzas a que se ve sometida la masa limitada por el tubo de corriente y las secciones S y S'.

    Sobre la cara S, el resto del fluido a la izquierda, ejercerá una presión p perpendicular a la cara, sobre la S' el resto de fluido a la derecha ejercerá una presión p +p.

    Las fuerzas que actúan sobre esa masa, tomando como sentido positivo hacia la derecha (sentido de la velocidad), serán:

    F= p. S - (p +p).S'

    La longitud del tubo l la podemos hacer tan pequeña como queramos, luego la haremos tan pequeña como sea necesario para que se pueda considerar que las secciones S y S' son iguales, quedará entonces:

    El volumen que ocupa la masa que estamos considerando, si S es igual a S', será el volumen de un prisma:

    Y la masa será

    La aceleración a que está sometida esa masa, por definición la aceleración, será:

    sustituyendo los valores hallados en la ecuación fundamental de la dinámica

    Fuerza= masa. Aceleración. (F= m.a)

    quedará dividiendo por S y teniendo en cuenta que por definición

    V= l /t

    Esta es la expresión del teorema de Bernoulli en forma diferencial; en ella existen las variables p,  y V.

    Ecuación de Bernoulli para fluido compresible:

    Para el aire a latos números de Mach, por encima de 0,5 ó 0,6, no se puede considerar la velocidad ctte.

    Entonces nos encontramos con:

    Tiene tres variables y no es posible integrar (a) a menos que dispongamos de otra integración entre ellas.

    Si consideramos que el aire es un conductor y un radiador muy malo del calor, y que las transformaciones ocurren muy rápidamente, podemos considerar que no hay intercambio de calor entre las diferentes regiones, es decir que el fenómeno es adiabático y por tanto se verifica la ley del proceso adiabático

    Utilizando esta ecuación y

    Podemos realizar la integración y obtener:

    Que es la expresión del teorema de Bernoulli para fluidos compresibles.

    Para obtener dicha ecuación podemos proceder como sigue:

    Conclusión:

    Este año basamos nuestra investigación en la sustentación de un avión y los factores que la afectan, junto con el Teorema de Bernoulli. Dicho proceso fue costoso ya desde sus inicios fue un desafío y no debíamos perder el espíritu investigador para no olvidar nuestro objetivo, concluir el proyecto.

    Nuestro método, basado en la documentación y en la deducción racional nos proporcionó datos bibliográficos de suma importancia, de cualquier modo éstos nos llevaron a cometer un error crucial, llegamos a un punto de nuestra investigación que nos dimos cuenta que el teorema estudiado se basaba en flujos incompresibles y como nuestro análisis fue con el aire necesitábamos una ecuación de Bernoulli para flujos compresibles.

    La solución de nuestro problema fue hallada en las integrales y el estudio fue agudizándose a medida que avanzábamos en el proyecto , llegando al fin a la demostración matemática.

    La sustentación es el empuje hacia arriba de las moléculas de aire a causa de una menor presión del aire en la superficie superior del ala. A consecuencia, el diseño aerodinámico hace que el aire que fluye por encima de la superficie del ala deba recorrer una mayor distancia que el que viaja por debajo. Por lo tanto, el aire por sobre el perfil tiene mayor velocidad que el que pasa po abajo, y, según indica el Teorema de Bernoulli, es mayor la presión por debajo que por encima de ala.

    En consecuencia se produce una fuerza ascendencial dinámica que ayuda a sostener el avión, y cuánto mayor sea la superficie del ala mayor será la fuerza.

    Mayor distancia, menor presión, mayor velocidad.

    'Presión de fluidos'

    menor distancia, mayor presión, menor velocidad.

    Asimismo, llegamos a corroborar nuestra hipótesis, la sustentación se ve afectada por la velocidad de las moléculas de aire, asi como también por la presión de las mismas.

    , esta ecuación es lo que afirma nuestra hipótesis ya que las únicas variables presentes son la presióny la velocidad porque  es una constante dependiente del gas y  otra constante que es la densidad del fluido.

    Entonces vemos que la presión +velocidad es una constante.

    Finalmente podemos concluir que hemos llegado a cumplir los objetivos con presición y a corroborar nuestra hipótesis sintiéndons conformes y satisfechos por este motivo.

    Bibliografía:

    • A. ISODORO CARMONA(1983) Aerodinámica y actuaciones del avión- Editorial Paraninfo

    • AUTORES VARIOS (2000) - Polimodal Física II Editorial Santillana

    • DUFFOUR GUSTAVO (2001) Funciones Funciones Editorial Tradinco S.A.

    • LEXUS EDITORES (2000) - Enciclopedia Sapiens del conocimiento Universal. Editorial Clasa

    • Manual del piloto privado unidad 1 (Fotocopia) - Gentileza del Aeroclub los 4 vientos.-

    • MICHAEL.SPIVAK (1996) Calculus- Cálculo infinitesimal- Editorial Reverté.

    • RESNIK (1986, novena edición). Física parte1. Editorial CECSA

    • TIPLER (1987) - Física Preuniversitaria Tomo I. Editorial Reverté S.A

    Ver anexo3

    Ver anexo 1.

    Ver anexo 2

    ver figura

    'Presión de fluidos'

    Figura1'Presión de fluidos'

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