Campos magnéticos uniformes

Física. Magnetismo. Corriente eléctrica. Intensidad. Ley de Ampère

  • Enviado por: Sebastián Sarutte
  • Idioma: castellano
  • País: Estados Unidos Estados Unidos
  • 8 páginas

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20_08_99

Practica N°4

  • Tema: Campos Magnéticos Uniformes.

  • Armado del circuito:

  • Fundamentación Teorica:

Para obtener un campo magnético que no varíe con el tiempo, todo lo que hay que hacer es mantener constante la corriente que lo genera. ¿Pero como podemos conseguir un campo que sea uniforme en un volmen de espacio razonable? Se puede preparar un campo electrico uniforme en el espacio utilizando dos placas metalicas paralelas y proximas entre si que poseían cargas iguales y opuestas. Con este dispositivo el campo eléctrico es constante entre las placas excepto en las proximidades de los bordes.

¿Servirá en este caso un sistema análogo? ¿Una lamina uniforme de corriente, semejante a la lamina uniforme de carga en el caso electrico daría lugar a un campo magnético uniforme? En efecto, en el caso de un campo magnetico podremos curvar la lamina de corriente plana hasta darle forma de cilindro y todavía tendremos un campo electrico uniforme en su interior. En la practica, la lamina de corriente está formada por un hilo largo arrollado uniformemente como una bobina cilindrica de espiras próximas. El campo en su interior esta dirigido a lo largo del eje de la bobina y es uniforme exepto en las proximidades de sus extremos.

Para obtener el campo magnético en el interior de esta bobina, o “solenoide” como se denomina corrientemente, podemos utilizar el teorema de la circulación. Consideremos el circuito formado por un rectángulo con uno de sus lados en el interior de la bobina y pralelo a su eje en donde el campo es B; el rectángulo se completa en el exterior, donde el campo es muy debil. En el exterior no se aprecia sensiblemente el campo excepto en las proximidades de los extremos. Este lado, por lo tanto, no contribuye sensiblemente a la circulación. Tampoco lo hacen los otros dos lados mas cortos, porque las lineas de campo son prácticamente perpendiculares a dichos segmentos y unicamente la componente del campo paralela a la trayectoria contribuye a la circulación. Asi pues, casi toda la circulación procede de la longitud l del interior de la bobina. Se obtiene la conclusión, por consiguiente, de que la circulación alrededor del rectangulo es precisamente Bl.

Supongamos que atraviesan el rectangulo n vueltas de conductor. Entonces, según el teorema de ampere la circulación de B a lo largo de la curva es Bl =2 ð ðnl y el campo interior es B = 2 ð ðnl / l. Es decir, depende unicamente del numero de vueltas por unidad de longitud de la bobina, n/l, y de la corriente l. No depende la longitud ni del diametro de la bobina en tanto n/l sea constante y la longitud de la bobina sea grande comparada con el diámetro. Si se desplaza el rectangulo hacia la derecha o hacia la izquierda (pero manteniendolo alejado de los extremos) la corriente que lo atraviesa no varía, siempre que la bobina esté arrollada uniformemente. Lo mismo es valido para un desplazamiento del rectangulo hacia dentro o hacia fuera, arriba o abajo, con tal de que el segmento permanezca en el interior de la bobina. Así pues, de acuerdo con el teorema de Ampére, la circulación a lo largo del rectangulo no varia. Las lineas del campo son en todos los puntos al lado l. Por tanto, no solo es la circulación constante, sino que tambien lo es B en el interior de la bobina, excepto cerca de los extremos. Si hacemos N = n/l (numero de espiras por unidad de longitud de la bobina), la expresión para el campo dentro de la bobina es B = 2 ð ððð.

Ahora bien, para determinar el valor de K en esta expresión, todo lo que necesitamos es realizar una medida del campo uniforme en un solenoide largo de N espiras por unidad de longitud por las que circula una corriente I. Esto puede hacerse con la “balanza de corriente”. El extremo de la balanza que lleva un trozo corto de conductor recto de longitud l´ se coloca en el campo uniforme del solenoide. Con una corriente I en la bobina y otra I´ en las pilas de la balanza, se colocan distintas masas conocidas m en el extremo de la balanza exterior a la bobina hasta que se consigue el equilibrio. Entonces, como F = I´l´B ð , el campo B en el interior de la bobina es mq/I+´l´. Igualando este valor de B con la expresión obtenida para B y utilizando el teorema de la circulación, resulta mg/I´l´= 2 ð KNI. Esto da para el valor de la constante: K = mg .

2ðððð I´l

Cuando se realiza cuidadosamente esta experiencia se encuentra que el valor de K es 2,00 x10-7 N/A2

Podemos ahora incluir el valor de la constante en las ecuaciones para la circulación, el campo alrededor de un conductor largo rectilíneo y el campo en el interior de un solenoide largo:

Circulación = (4 ð x10-7 N/A2 ) I

Bcond. Rectilíneo = ( 2 x10-7 N/A2 ) I/r

Bsolenoide = (4 ð x10-7 N/A2 ) NI

Aquí I debe medirse en amperes y la longitud en metros; por lo tanto el campo B se obtiene en newtons/amp-m. Puede resultar extraño el que la constante de proporcionalidad, K, resulte un numero sencillo como 2,00 x10-7 N/A2. La razón se basa en las unidades escogidas, el ampere corresponde a 6,25 x1018 cargas elementales por segundo. Esto hizo que nuestra unidad coincidiese con el “ampere absoluto” que se determina normalmente haciendo que K sea exactamente 2 x10-7 .

  • Tabla de datos (1)(Graf. 1y2):

I (a)

σ

tg σ

Bc =Bt tg σ

(x10-5)

tg σ = K (1/A)

I

Bc = K (x10-5T/A)

I

0,1

0,30

0,59

3,0

5,9

0,2

0,58

1,2

2,9

6,0

0,3

0,84

1,7

2,8

5,7

0,4

1,09

2,2

2,7

5,5

0,5

1,30

2,6

2,6

5,2

0,6

1,57

3,1

2,6

5,2

0,7

1,80

3,6

2,6

5,1

0,8

2,14

4,3

2,7

5,4

0,9

2,41

4,8

2,7

5,3

1,0

2,75

5,5

2,8

5,5

k = 2,7 °/A

k = 5,5x10-5 T/A


  • Calculos (1):

Br Bc

σ

Bt

Tg σ = Bc Bc = ðo N I

Bt l

Bc = Bt tg σ ðo = Bc l

Bc = ðo N I N I

l

ðo = 5,5x10-5 T/A 1,8x10-2 m

Bt tg σ = ðo N I 10 1,0A

l

tg σ = ðo N

I l Bt

2,7 A-1 = ðo N

l Bt

ðo = 2,7 A-1 1,8x10-2 m 2x10-5 T

10

  • Tabla de datos (2)(Graf. 3y4):

N de V

σ

tg σ

Bc =Bt tg σ

(x10-5)

tg σ = K (1/A)

N de V

Bc = K (x10-6T/A)

N de V

10

1,3

2,6

0,13

2,6

9

1,2

2,4

0,13

2,7

8

1,1

2,2

0,14

2,8

7

0,9

1,9

0,13

2,7

6

0,8

1,6

0,13

2,7

5

0,7

1,4

0,14

2,8

4

0,6

1,1

0,15

2,8

3

0,4

0,85

0,13

2,8

2

0,3

0,59

0,15

3,0

1

0,2

0,33

0,12

3,3

k = 0,14 °/NdeV

k = 2,8x10-6 T/NdeV

  • Calculos (2):


Br Bc

σ

Bt

Tg σ = Bc Bc = ðo N I

Bt l

Bc = Bt tg σ Bc = ðo I

Bc = ðo N I N l

l

ðo = 2,8x10-6 T 1,8x10-2 m

Bt tg σ = ðo N I 0,5A

l

tg σ = ðo I

N l Bt

0,14 = ðo I

l Bt

ðo = 0,14 1,8x10-2 m 2x10-5 T

0,5A

  • Grafica (1):

  • Grafica (2):

  • Grafica (3):

  • Grafica (4):

  • Conclusión:

ElCa

ðo = 9,7x10-8 Tm/A

ðo = 9,9x10-8 Tm/A

ðo = 10,08x10-8 Tm/A

ðo = 10,08x10-8 Tm/A

El Campo Magnético es directamente proporcional a la Intensidad de corriente y al Numero de Espiras e inversamente proporcional a la longitud del conductor.

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